esaote S-scan Benutzerhandbuch Seite 398

MR-Phänomene sollten zwar auf der Grundlage von Quantenmodellen
untersucht werden, doch stimmen bei Spins mit I = 1/2 die Vorhersagen
des klassischen Modells mit denen des Quantenmodells überein. Das
Verhalten des Spins kann daher ganz einfach als das eines Gyroskops
oder eines Kreisels beschrieben werden.
Wird auf den Spin ein Drehmoment angewendet - wie das bei einer mit
dem Magnetfeld nicht ausgerichteten Achse der Fall ist - so neigt der Spin
zu einer Ausgleichsbewegung, deren Winkel von dem betreffenden
Drehmoment abhängt. Diese Bewegung wird Präzession genannt. Die
gleiche
Gravitationsfeld ausgerichtet ist, d.h. wenn sie nicht senkrecht steht.
Es ist wichtig, die Präzessionsgeschwindigkeit des Protons zu kennen.
Diese Geschwindigkeit hängt davon ab, wie oft die Protonen pro Sekunde
präzedieren, und stellt die Präzessionsfrequenz dar. Diese Frequenz ist
nicht konstant, sondern hängt vom Magnetfeld ab, in dem sich die
Protonen befinden. Je stärker das Magnetfeld ist, desto höher sind
Präzessionsgeschwindigkeit
entspricht die Präzession eines klassischen Spins mit Drehimpuls p und
einem
Larmorfrequenz
ausgedrückt in Radiant pro Sekunde, bevorzugt.
Folglich,
wobei ω
wird, während die externe Magnetfeldstärke B
(T) angegeben ist. Da γ das Verhältnis der Präzessionsgeschwindigkeit des
Magnetfeldes ist, wird es i.d.R. als gyromagnetisches Verhältnis
bezeichnet. Das gyromagnetische Verhältnis ist bei verschiedenen Kernen
unterschiedlich: Im Fall von Wasserstoff gilt beispielsweise γ =
(42,576 MHz/T)/2π.
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2 / 8 Anhang A
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Bewegung entsteht,
magnetischen Moment
f. I.d.R.
= 2πf = µB
ω
0
= γB
ω
0 0
die Präzessionsfrequenz ist und in Hz oder MHz ausgedrückt
0
wenn die Kreiselachse
und -frequenz. Anders
µ in einem
wird aber die Präzessionsfrequenz
p = γB
0 0
(Larmor-Gleichung)
in Gauss (G) oder Tesla
0
nicht zum
ausgedrückt,
Magnetfeld B der
0
ω,